Układ współrzędnych biegunowych




Układ współrzędnych biegunowych (układ współrzędnych polarnych) – układ współrzędnych na płaszczyźnie wyznaczony przez pewien punkt O zwany biegunem oraz półprostą OS o początku w punkcie O zwaną osią biegunową.




Spis treści






  • 1 Definicja


  • 2 Rys historyczny


  • 3 Związek z układem kartezjańskim


    • 3.1 Przejście od układu biegunowego do kartezjańskiego


    • 3.2 Przejście od układu kartezjańskiego do biegunowego




  • 4 Krzywe w układzie biegunowym


    • 4.1 Okrąg


    • 4.2 Róża


    • 4.3 Spirala Archimedesa


    • 4.4 Prosta




  • 5 Pole powierzchni ograniczonej wykresem funkcji


  • 6 Długość łuku wykresu funkcji


  • 7 Liczby zespolone


  • 8 Zobacz też


  • 9 Przypisy





Definicja |


Polar coordinate system.svg

Każdemu punktowi P płaszczyzny przypisujemy jego współrzędne biegunowe, jak następuje[1]:




  • promień wodzący punktu P to jego odległość |OP| od bieguna,


  • amplituda punktu P to wartość kąta skierowanego pomiędzy półprostą OS a wektorem OP→.{displaystyle {overrightarrow {OP}}.}{displaystyle {overrightarrow {OP}}.}


Dla jednoznaczności przyjmuje się, że współrzędne bieguna O są równe (0,0).{displaystyle (0,0).}{displaystyle (0,0).} O amplitudzie możemy zakładać, że 0⩽φ<2π{displaystyle 0leqslant varphi <2pi }0leqslant varphi<2pi (niektórzy autorzy przyjmują ππ{displaystyle -pi <varphi leqslant pi }-pi< varphileqslant pi).



Rys historyczny |


Układ współrzędnych biegunowych został wprowadzony i rozwinięty w Europie w XVII wieku. Według Juliana Coolidge’a[2] pierwszeństwo w używaniu tego układu należy przyznać albo Grégoire de Saint-Vincentowi lub Bonaventurze Cavalieriemu.



  • Cavalieri[3] użył współrzędnych biegunowych aby wyznaczyć pole obszaru ograniczonego spiralą Archimedesa (a ściślej mówiąc jej pierwszym „obrotem”).

  • W 1647 de Saint-Vincent opublikował pracę, w której używał współrzędnych biegunowych i twierdził, że znał tę metodę już w 1625.

  • W 1658, Blaise Pascal używa układu biegunowego w wyznaczeniu długości pewnych łuków. Trzy lata później podobnej metody użył szkocki matematyk James Gregory.


  • Isaac Newton[4] dyskutuje różne układy współrzędnych i w pewnych przypadkach używa układu biegunowego.

  • Za twórcę biegunowego układu współrzędnych w jego współczesnej formie uważa się Jakoba Bernoulliego, który używał tego układu w badaniach krzywizny pewnych krzywych.



Związek z układem kartezjańskim |




Rysunek pokazujący związek układów biegunowego i kartezjańskiego


Rozważmy dwa układy współrzędnych na płaszczyźnie: układ kartezjański OXY{displaystyle OXY}OXY oraz układ biegunowy z biegunem O{displaystyle O}O i osią biegunową OX.{displaystyle OX.}{displaystyle OX.}



Przejście od układu biegunowego do kartezjańskiego |


Dla danego wektora wodzącego r⩾0{displaystyle rgeqslant 0}rgeqslant 0 i amplitudy φ[0,2π){displaystyle varphi in [0,2pi )}varphiin [0,2pi) punktu P, jego współrzędne kartezjańskie są określone wzorami[5][6]:



x=r⋅cos⁡φ,{displaystyle x=rcdot cos varphi ,}{displaystyle x=rcdot cos varphi ,}

y=r⋅sin⁡φ.{displaystyle y=rcdot sin varphi .}{displaystyle y=rcdot sin varphi .}


Jakobian przejścia wynosi



D(x,y)D(r,φ)=|∂x∂r∂x∂φy∂r∂y∂φ|=|cos⁡φrsin⁡φsin⁡φrcos⁡φ|{displaystyle {frac {D(x,y)}{D(r,varphi )}}=left|{begin{matrix}{frac {partial x}{partial r}}&{frac {partial x}{partial varphi }}\{frac {partial y}{partial r}}&{frac {partial y}{partial varphi }}end{matrix}}right|=left|{begin{matrix}cos varphi &-rsin varphi \sin varphi &rcos varphi end{matrix}}right|}{displaystyle {frac {D(x,y)}{D(r,varphi )}}=left|{begin{matrix}{frac {partial x}{partial r}}&{frac {partial x}{partial varphi }}\{frac {partial y}{partial r}}&{frac {partial y}{partial varphi }}end{matrix}}right|=left|{begin{matrix}cos varphi &-rsin varphi \sin varphi &rcos varphi end{matrix}}right|} =r(cos2⁡φ+sin2⁡φ)=r.{displaystyle =r(cos ^{2}varphi +sin ^{2}varphi )=r.}{displaystyle =r(cos ^{2}varphi +sin ^{2}varphi )=r.}


Przejście od układu kartezjańskiego do biegunowego |


Rozważmy punkt o współrzędnych kartezjańskich (x,y).{displaystyle (x,y).}{displaystyle (x,y).} Promień wodzący tego punktu może być wyznaczony na podstawie twierdzenia Pitagorasa:



r=x2+y2{displaystyle r={sqrt {x^{2}+y^{2}}}}r = sqrt{x^2 + y^2}[7][6].

Jeśli r≠0{displaystyle rneq 0}rneq 0 i x≠0,{displaystyle xneq 0,}{displaystyle xneq 0,} to z definicji funkcji tangens:



tgφ=yx{displaystyle operatorname {tg} ,varphi ={tfrac {y}{x}}}{displaystyle operatorname {tg} ,varphi ={tfrac {y}{x}}}[7],

zatem amplituda φ{displaystyle varphi }varphi tego punktu jest dana wzorem:



φ=arctg(yx){displaystyle varphi =operatorname {arctg} ;({tfrac {y}{x}})}{displaystyle varphi =operatorname {arctg} ;({tfrac {y}{x}})}[8]

(o ile dopuszczamy ujemne wartości φ{displaystyle varphi }varphi ).


Natomiast aby otrzymać 0⩽φ<2π,{displaystyle 0leqslant varphi <2pi ,}{displaystyle 0leqslant varphi <2pi ,} należy rozważyć następujące przypadki:


φ={arctg(yx),gdy x>0 oraz y⩾0arctg(yx)+2π,gdy x>0 oraz y<0arctg(yx)+π,gdy x<0π2,gdy x=0 oraz y>03π2,gdy x=0 oraz y<0,{displaystyle varphi ={begin{cases}operatorname {arctg} ;({tfrac {y}{x}}),&{mbox{gdy }}x>0{mbox{ oraz }}ygeqslant 0\operatorname {arctg} ;({tfrac {y}{x}})+2pi ,&{mbox{gdy }}x>0{mbox{ oraz }}y<0\operatorname {arctg} ;({tfrac {y}{x}})+pi ,&{mbox{gdy }}x<0\{tfrac {pi }{2}},&{mbox{gdy }}x=0{mbox{ oraz }}y>0\{tfrac {3pi }{2}},&{mbox{gdy }}x=0{mbox{ oraz }}y<0end{cases}},}{displaystyle varphi ={begin{cases}operatorname {arctg} ;({tfrac {y}{x}}),&{mbox{gdy }}x>0{mbox{ oraz }}ygeqslant 0\operatorname {arctg} ;({tfrac {y}{x}})+2pi ,&{mbox{gdy }}x>0{mbox{ oraz }}y<0\operatorname {arctg} ;({tfrac {y}{x}})+pi ,&{mbox{gdy }}x<0\{tfrac {pi }{2}},&{mbox{gdy }}x=0{mbox{ oraz }}y>0\{tfrac {3pi }{2}},&{mbox{gdy }}x=0{mbox{ oraz }}y<0end{cases}},}

gdzie arctg{displaystyle operatorname {arctg} }operatorname{arctg} oznacza funkcję arcus tangens. W zakresie kątów (−π){displaystyle (-pi ,pi )}(-pi ,pi) można ten zapis uprościć do


φ=arccos⁡(xr)sgn⁡(y),{displaystyle varphi =arccos({tfrac {x}{r}});operatorname {sgn} (y),}{displaystyle varphi =arccos({tfrac {x}{r}});operatorname {sgn} (y),}

gdzie sgn{displaystyle operatorname {sgn} }operatorname {sgn} oznacza funkcję signum.



Krzywe w układzie biegunowym |


Dla szeregu krzywych algebraicznych ich równania przedstawione w układzie biegunowym cechują się dużą symetrią lub pewną prostotą. Równania te nazywamy równaniami biegunowymi krzywych.



Okrąg |




Okrąg o równaniu r=1{displaystyle r=1}r=1


Okrąg o środku w punkcie (r0,φ0){displaystyle (r_{0},varphi _{0})}(r_0,varphi_0) i promieniu a>0{displaystyle a>0}a>0 jest opisany przez równanie


r2−2rr0cos⁡φ0)+r02=a2.{displaystyle r^{2}-2rr_{0}cos(varphi -varphi _{0})+r_{0}^{2}=a^{2}.}r^2 - 2 r r_0 cos(varphi - varphi_0) + r_0^2 = a^2.

W szczególnym przypadku gdy środek znajduje się w biegunie układu współrzędnych, powyższe równanie przybiera szczególnie prostą postać:


r=a.{displaystyle r=a.}{displaystyle r=a.}


Róża |




Róża o równaniu r=2sin⁡(4φ){displaystyle r=2sin(4varphi )}r=2sin(4varphi)


Krzywa znana pod nazwą róży lub róży polarnej opisana jest przez równanie


r=acos⁡(kφ0),{displaystyle r=acos(kvarphi +varphi _{0}),}{displaystyle r=acos(kvarphi +varphi _{0}),}

gdzie φ0{displaystyle varphi _{0}}varphi_0 jest dowolną stałą, a{displaystyle a}a jest parametrem wyznaczającym długość „płatków” róży, a k jest parametrem wyznaczającym ilość i formę „płatków” róży.
Jeśli k jest nieparzystą liczbą całkowitą, to róża będzie miała k płatków, a jeśli k jest parzystą liczbą całkowitą, to róża będzie miała 2k{displaystyle 2k}2k płatków. Dla innych wartości k kształt krzywej może być bardziej skomplikowany.



Spirala Archimedesa |




Jedno ramię spirali Archimedesa o równaniu r=φ{displaystyle r=varphi }r=varphi dla 0<φ<6π{displaystyle 0<varphi <6pi }0<varphi<6pi


Spirala Archimedesa jest przedstawiona przez równanie


r=a+bφ.{displaystyle r=a+bvarphi .}r = a+bvarphi.

Parametry a,b{displaystyle a,b}a,b w powyższym równaniu odpowiedzialne są za kształt spirali: zmiana a spowoduje obrócenie krzywej, a wartość b wyznacza odległość pomiędzy ramionami.



Prosta |


Prosta radialna, tzn. prosta przechodząca przez biegun, jest zadana przez równanie


φ0,{displaystyle varphi =varphi _{0},}{displaystyle varphi =varphi _{0},}

gdzie φ0{displaystyle varphi _{0}}varphi_0 to nachylenie prostej.


Prosta nieradialna, która jest prostopadła do prostej radialnej


φ0{displaystyle varphi =varphi _{0}}varphi = varphi_0

i przecina ją w punkcie (r0,φ0),{displaystyle (r_{0},varphi _{0}),}{displaystyle (r_{0},varphi _{0}),} zadana jest przez równanie


r=r0sec⁡φ0).{displaystyle r=r_{0}sec(varphi -varphi _{0}).}{displaystyle r=r_{0}sec(varphi -varphi _{0}).}


Pole powierzchni ograniczonej wykresem funkcji |


Tak jak w układzie kartezjańskim powierzchnię wykresu funkcji f{displaystyle f}f można podzielić na prostokąty o wymiarach f(x)×dx,{displaystyle f(x)times dx,}{displaystyle f(x)times dx,} gdzie f(x){displaystyle f(x)}f(x) jest wartością funkcji dla argumentu x,{displaystyle x,}x, zaś dx{displaystyle dx}dx jest różniczką tegoż argumentu, można poprzez analogię w układzie współrzędnych biegunowych, podzielić powierzchnię wykresu funkcji r{displaystyle r}r na trójkąty równoramienne, których wierzchołki zawarte pomiędzy ich ramionami znajdują się w biegunie, drugie są częścią wykresu, zaś trzecie znajdują się obok drugich i jednocześnie w tej samej odległości od bieguna, co te drugie, przy czym długość obu ramion jest równa r(φ),{displaystyle r(varphi ),}{displaystyle r(varphi ),} gdzie r(φ){displaystyle r(varphi )}{displaystyle r(varphi )} jest wartością funkcji dla argumentu φ,{displaystyle varphi ,}varphi, zaś kąt zawarty pomiędzy ramionami wynosi ,{displaystyle dvarphi ,}{displaystyle dvarphi ,} gdzie 0{displaystyle dvarphi to 0}{displaystyle dvarphi to 0} jest różniczką tegoż argumentu. Skorzystamy tutaj z jednego ze wzorów na pole powierzchni trójkąta, które jest równe połowie iloczynu długości jego ramion i sinusa kąta zawartego między nimi. W naszym przypadku różniczka powierzchni dS{displaystyle dS}{displaystyle dS} będzie równa:


dS(φ)=12r(φ)r(φ)sin(dφ)=12r2(φ)⋅sin(dφ)dφ{displaystyle dS(varphi )={frac {1}{2}}r(varphi )r(varphi )sin(dvarphi )={frac {1}{2}}r^{2}(varphi )cdot {frac {sin(dvarphi )}{dvarphi }}cdot dvarphi }{displaystyle dS(varphi )={frac {1}{2}}r(varphi )r(varphi )sin(dvarphi )={frac {1}{2}}r^{2}(varphi )cdot {frac {sin(dvarphi )}{dvarphi }}cdot dvarphi }

Ponieważ limdφ0sin(dφ)dφ=1,{displaystyle lim _{dvarphi to 0}{frac {sin(dvarphi )}{dvarphi }}=1,}{displaystyle lim _{dvarphi to 0}{frac {sin(dvarphi )}{dvarphi }}=1,} otrzymujemy:


dS(φ)=12r2(φ)dφ{displaystyle dS(varphi )={frac {1}{2}}r^{2}(varphi )dvarphi }{displaystyle dS(varphi )={frac {1}{2}}r^{2}(varphi )dvarphi }

Tak więc pole powierzchni S{displaystyle S}S ograniczonej wykresem funkcji r{displaystyle r}r wyraża się wzorem:


S=∫αβdS(φ)=∫αβ12r2(φ)dφ=12∫αβr2(φ)dφ{displaystyle S=int _{alpha }^{beta }dS(varphi )=int _{alpha }^{beta }{frac {1}{2}}r^{2}(varphi )dvarphi ={frac {1}{2}}int _{alpha }^{beta }r^{2}(varphi )dvarphi }{displaystyle S=int _{alpha }^{beta }dS(varphi )=int _{alpha }^{beta }{frac {1}{2}}r^{2}(varphi )dvarphi ={frac {1}{2}}int _{alpha }^{beta }r^{2}(varphi )dvarphi }


Długość łuku wykresu funkcji |


W układzie współrzędnych biegunowych, powierzchnię wykresu funkcji r{displaystyle r}r można podzielić na trójkąty, których wierzchołki zawarte pomiędzy ich ramionami O{displaystyle O}O znajdują się w biegunie, zaś 2 pozostałe: P{displaystyle P}P i Q,{displaystyle Q,}{displaystyle Q,} są częścią wykresu i znajdują się obok siebie, przy czym długość pierwszego ramienia |OP|{displaystyle |OP|}{displaystyle |OP|} wynosi r(φ),{displaystyle r(varphi ),}{displaystyle r(varphi ),} drugiego |OQ|:{displaystyle |OQ|{:}}{displaystyle |OQ|{:}} r(φ+dφ)=r(φ)+dr(φ){displaystyle r(varphi +dvarphi )=r(varphi )+dr(varphi )}{displaystyle r(varphi +dvarphi )=r(varphi )+dr(varphi )} dla argumentu φ,{displaystyle varphi ,}varphi, długość podstawy |PQ|{displaystyle |PQ|}{displaystyle |PQ|} jest różniczką naszego łuku, a więc oznaczona jako dL,{displaystyle dL,}{displaystyle dL,} zaś kąt zawarty pomiędzy ramionami (POQ){displaystyle (POQ)}{displaystyle (POQ)} wynosi ,{displaystyle dvarphi ,}{displaystyle dvarphi ,} gdzie 0{displaystyle dvarphi to 0}{displaystyle dvarphi to 0} jest różniczką tegoż argumentu. Na ramieniu OQ{displaystyle OQ}{displaystyle OQ} umieszczamy punkt R,{displaystyle R,}R, który dzieli to ramię w ten sposób, że |OR|=|OP|=r(φ),{displaystyle |OR|=|OP|=r(varphi ),}{displaystyle |OR|=|OP|=r(varphi ),} zaś |RQ|=dr(φ).{displaystyle |RQ|=dr(varphi ).}{displaystyle |RQ|=dr(varphi ).} W ten sposób podzieliliśmy trójkąt OPQ{displaystyle OPQ}{displaystyle OPQ} na 2 mniejsze: równoramienny OPR{displaystyle OPR}{displaystyle OPR} (o podstawie PR{displaystyle PR}{displaystyle PR}) i PQR.{displaystyle PQR.}{displaystyle PQR.} Kąt ORP{displaystyle ORP}{displaystyle ORP} oznaczmy jako γ,{displaystyle gamma ,}{displaystyle gamma ,} zaś kąt PRQ{displaystyle PRQ}{displaystyle PRQ} – jako δ.{displaystyle delta .}{displaystyle delta .} Kąty {displaystyle dvarphi }{displaystyle dvarphi } i γ{displaystyle gamma }gamma znajdują się w trójkącie równoramiennym, tak więc suma ich wszystkich jest równa π:{displaystyle pi {:}}{displaystyle pi {:}}



+dφ{displaystyle 2gamma +dvarphi =pi }{displaystyle 2gamma +dvarphi =pi }

{displaystyle 2gamma =pi -dvarphi }{displaystyle 2gamma =pi -dvarphi }

γ2{displaystyle gamma ={frac {pi -dvarphi }{2}}}{displaystyle gamma ={frac {pi -dvarphi }{2}}}


Ponieważ 0,{displaystyle dvarphi to 0,}{displaystyle dvarphi to 0,} więc:


γπ2{displaystyle gamma to {frac {pi }{2}}}{displaystyle gamma to {frac {pi }{2}}}

Kąty γ{displaystyle gamma }gamma i δ{displaystyle delta }delta są względem siebie przyległe, tak więc ich suma jest równa π:{displaystyle pi {:}}{displaystyle pi {:}}



γ{displaystyle gamma +delta =pi }{displaystyle gamma +delta =pi }

δγπ2=π+dφ2{displaystyle delta =pi -gamma =pi -{frac {pi -dvarphi }{2}}={frac {pi +dvarphi }{2}}}{displaystyle delta =pi -gamma =pi -{frac {pi -dvarphi }{2}}={frac {pi +dvarphi }{2}}}


Ponieważ 0,{displaystyle dvarphi to 0,}{displaystyle dvarphi to 0,} więc:


δπ2{displaystyle delta to {frac {pi }{2}}}{displaystyle delta to {frac {pi }{2}}}

Skoro więc kąt δ{displaystyle delta }delta znajduje się w trójkącie PQR,{displaystyle PQR,}{displaystyle PQR,} to trójkąt ten można uznać za prostokątny, a skoro tworzą go boki PQ,{displaystyle PQ,}{displaystyle PQ,} PR{displaystyle PR}{displaystyle PR} i QR,{displaystyle QR,}{displaystyle QR,} to muszą one spełniać twierdzenie Pitagorasa:



|PQ|2=|PR|2+|QR|2{displaystyle |PQ|^{2}=|PR|^{2}+|QR|^{2}}{displaystyle |PQ|^{2}=|PR|^{2}+|QR|^{2}}

dL2=|PR|2+dr2(φ){displaystyle dL^{2}=|PR|^{2}+dr^{2}(varphi )}{displaystyle dL^{2}=|PR|^{2}+dr^{2}(varphi )}


Długość podstawy |PR|{displaystyle |PR|}{displaystyle |PR|} można policzyć w oparciu o twierdzenie cosinusów:


|PR|2=r2(φ)+r2(φ)−2r(φ)r(φ)cos(dφ)=2r2(φ)−2r2(φ)cos(dφ)=2r2(φ)(1−cos(dφ)){displaystyle |PR|^{2}=r^{2}(varphi )+r^{2}(varphi )-2r(varphi )r(varphi )cos(dvarphi )=2r^{2}(varphi )-2r^{2}(varphi )cos(dvarphi )=2r^{2}(varphi )(1-cos(dvarphi ))}{displaystyle |PR|^{2}=r^{2}(varphi )+r^{2}(varphi )-2r(varphi )r(varphi )cos(dvarphi )=2r^{2}(varphi )-2r^{2}(varphi )cos(dvarphi )=2r^{2}(varphi )(1-cos(dvarphi ))}

Powyższe otrzymane wyrażenie podstawiamy do wcześniejszej zależności wynikającej z twierdzenia Pitagorasa:


dL2=2r2(φ)(1−cos(dφ))+dr2(φ)=(2r2(φ)⋅1−cos(dφ)dφ2+(dr(φ)dφ)2)dφ2=(2r(φ)2⋅1−cos(dφ)dφ2+r′(φ)2)dφ2{displaystyle dL^{2}=2r^{2}(varphi )(1-cos(dvarphi ))+dr^{2}(varphi )=left(2r^{2}(varphi )cdot {frac {1-cos(dvarphi )}{dvarphi ^{2}}}+left({frac {dr(varphi )}{dvarphi }}right)^{2}right)dvarphi ^{2}=left(2r(varphi )^{2}cdot {frac {1-cos(dvarphi )}{dvarphi ^{2}}}+r'(varphi )^{2}right)dvarphi ^{2}}{displaystyle dL^{2}=2r^{2}(varphi )(1-cos(dvarphi ))+dr^{2}(varphi )=left(2r^{2}(varphi )cdot {frac {1-cos(dvarphi )}{dvarphi ^{2}}}+left({frac {dr(varphi )}{dvarphi }}right)^{2}right)dvarphi ^{2}=left(2r(varphi )^{2}cdot {frac {1-cos(dvarphi )}{dvarphi ^{2}}}+r'(varphi )^{2}right)dvarphi ^{2}}

Ponieważ limdφ01−cos(dφ)dφ2=12,{displaystyle lim _{dvarphi to 0}{frac {1-cos(dvarphi )}{dvarphi ^{2}}}={frac {1}{2}},}{displaystyle lim _{dvarphi to 0}{frac {1-cos(dvarphi )}{dvarphi ^{2}}}={frac {1}{2}},} otrzymujemy:


dL2=((⧸2r(φ)2⋅1⧸2+r′(φ)2)dφ2=(r(φ)2+r′(φ)2)dφ2{displaystyle dL^{2}=left((not 2r(varphi )^{2}cdot {frac {1}{not 2}}+r'(varphi )^{2}right)dvarphi ^{2}=(r(varphi )^{2}+r'(varphi )^{2})dvarphi ^{2}}{displaystyle dL^{2}=left((not 2r(varphi )^{2}cdot {frac {1}{not 2}}+r'(varphi )^{2}right)dvarphi ^{2}=(r(varphi )^{2}+r'(varphi )^{2})dvarphi ^{2}}

Tak więc różniczka łuku dL{displaystyle dL}{displaystyle dL} wykresu funkcji r{displaystyle r}r w układzie współrzędnych biegunowych wyraża się wzorem:


dL(φ)=r(φ)2+r′(φ)2dφ{displaystyle dL(varphi )={sqrt {r(varphi )^{2}+r'(varphi )^{2}}}dvarphi }{displaystyle dL(varphi )={sqrt {r(varphi )^{2}+r'(varphi )^{2}}}dvarphi }

Długość łuku L{displaystyle L}L wykresu funkcji r{displaystyle r}r wyraża się wzorem:


L=∫αβdL(φ)=∫αβr(φ)2+r′(φ)2dφ{displaystyle L=int _{alpha }^{beta }dL(varphi )=int _{alpha }^{beta }{sqrt {r(varphi )^{2}+r'(varphi )^{2}}}dvarphi }{displaystyle L=int _{alpha }^{beta }dL(varphi )=int _{alpha }^{beta }{sqrt {r(varphi )^{2}+r'(varphi )^{2}}}dvarphi }


Liczby zespolone |




Postaci trygonometryczna i wykładnicza liczb zespolonych


Liczby zespolone mogą być przedstawiane jako punkty na płaszczyźnie zespolonej. Wówczas możemy je opisywać albo używając układu kartezjańskiego:


z=x+iy{displaystyle z=x+iy}z = x + iy

albo podając je w układzie biegunowym, otrzymując tzw. postać trygonometryczną liczby zespolonej z:{displaystyle z{:}}{displaystyle z{:}}


z=r⋅(cos⁡)+isin⁡)).{displaystyle z=rcdot (cos(varphi )+isin(varphi )).}{displaystyle z=rcdot (cos(varphi )+isin(varphi )).}

(Powyżej, r{displaystyle r}r to moduł liczby z,{displaystyle z,}z, a φ{displaystyle varphi }varphi to jej argument).


Postać trygonometryczna liczby zespolonej jest przekształcana do postaci wykładniczej


z=reiφ,{displaystyle z=re^{ivarphi },}{displaystyle z=re^{ivarphi },}

gdzie e to liczba Eulera.


Użyteczność postaci trygonometrycznej i wykładniczej liczb zespolonych wynika m.in. z faktu, że mnożenie, dzielenie i potęgowanie liczb w tych postaciach jest szczególnie proste:



  • r0eiθ0⋅r1eiθ1=r0r1ei(θ0+θ1),{displaystyle r_{0}e^{itheta _{0}}cdot r_{1}e^{itheta _{1}}=r_{0}r_{1}e^{i(theta _{0}+theta _{1})},}{displaystyle r_{0}e^{itheta _{0}}cdot r_{1}e^{itheta _{1}}=r_{0}r_{1}e^{i(theta _{0}+theta _{1})},}

  • r0eiθ0r1eiθ1=r0r1ei(θ0−θ1),{displaystyle {frac {r_{0}e^{itheta _{0}}}{r_{1}e^{itheta _{1}}}}={frac {r_{0}}{r_{1}}}e^{i(theta _{0}-theta _{1})},}{displaystyle {frac {r_{0}e^{itheta _{0}}}{r_{1}e^{itheta _{1}}}}={frac {r_{0}}{r_{1}}}e^{i(theta _{0}-theta _{1})},}

  • (reiθ)n=rneinθ.{displaystyle (re^{itheta })^{n}=r^{n}e^{intheta }.}{displaystyle (re^{itheta })^{n}=r^{n}e^{intheta }.}



Zobacz też |



  • układ współrzędnych astronomicznych

  • układ współrzędnych sferycznych

  • współrzędne geograficzne



Przypisy |




  1. Leja, Franciszek: Geometria analityczna. Wydanie 6. Państ. Wyd. Naukowe, Warszawa 1976, strona 45.


  2. Coolidge, Julian: The Origin of Polar Coordinates. „The American Mathematical Monthly” 59 (1952), s. 78–85.


  3. Cavalieri, Bonaventura: Geometria indivisilibus continuorum. Bonn 1653. (Pierwsze wydanie ukazało się w 1635.).


  4. Newton: The Method of Fluxions. Londyn 1736. (Napisane w 1671).


  5. Składowe wektora i współrzędne punktu. W: Marceli Stark: Geometria analityczna. Warszawa: Polskie Towarzystwo Matematyczne, 1951, s. 66, seria: Monografie matematyczne, t. 26. OCLC 887752.


  6. ab I.N. Bronsztejn, K.A. Siemiendiajew: Matematyka. Poradnik encyklopedyczny. Wyd. 13. Warszawa: PWN, 1996, s. 258. ISBN 83-01-11658-7.


  7. ab Składowe wektora i współrzędne punktu. W: Marceli Stark: Geometria analityczna. Warszawa: Polskie Towarzystwo Matematyczne, 1951, s. 67, seria: Monografie matematyczne, t. 26. OCLC 887752.


  8. Granino A. Korn, Theresa M. Korn: Mathematical Handbook for Scientists and Engineers. Wyd. 2. Mineola, New York: Dover Publications, 2000, s. 35. ISBN 0-486-41147-8.








這個網誌中的熱門文章

12.7 cm/40 Type 89 naval gun

Rikitea

University of Vienna